Перед началом расчётов основных конструктивных параметров зеркал двух зеркальной антенны по схеме Кассегрена рассмотрим рисунок 2.1., на котором показаны основные параметры зеркал.
Рис. 2.1. Эквивалентный параболоид.
На рисунке 2.1.: e - эксцентриситет гиперболического зеркала; y0 - угол раскрыва большого зеркала (или параболоида); j0 - угол зрения на малое зеркало (или угол раскрыва эквивалентного параболоида); f - фокусное расстояние большого зеркала (или параболоида); fЭ - фокусное расстояние эквивалентного параболоида; rj - расстояние до второго фокуса гиперболоида; ry - расстояние до первого фокуса гиперболоида; D - диаметр раскрыва большого зеркала (или параболоида); d - диаметр раскрыва малого зеркала (или гиперболоида).
Эксцентриситет гиперболического зеркала определяется соотношением:
(2.1.)
И поскольку для нашей антенны выбраны j0 =15°, а y0 0=90°, то значение эксценнтриситета e=1,303.
С учётом того, что нам заданы: ширина диаграммы направленности по уровню (-3дБ), т.е. Dq -3дБ =1,5° и уровень боковых лепестков d =-23 дБ, рассчитаем диаметр большого зеркала D воспользовавшись соотношением:
(2.2.) - где lс в длина волны в свободном пространстве.
(2.3.) - где С - скорость света 3×108 м/с, а F - заданная рабочая частота антенны 1 ГГц.
Таким образом, получаем расчётное значение диаметра раскрыва большого зеркала: D=12900,023мм.
Используя соотношение, связывающее диаметр раскрыва большого зеркала D, угол раскрыва большого зеркала y0 и фокусное расстояние большого зеркала F, найдём фокусное расстояние большого зеркала по формуле:
(2.4.)
Используя это значение, можно определить соотношение между диаметрами большого и малого зеркал:
Затем найти диаметр малого зеркала:
(2.5.)
Фокус малого зеркала следует вычислить по формуле:
,
фокус малого зеркала. мм.
Затем рассчитаем фокус эквивалентного параболоида fЭ по формуле:
(2.6.)
Найдём ry и rj по формулам:
409,9мм. (2.7.)
2800,42мм. (2.8.)
Профиль сечения зеркал z(x) определяется для большого зеркала из уравнения параболоида вращения в прямоугольной системе координат (x, y, z), имеющего вид:
(2.9.)
а для малого зеркала из уравнения гиперболоида вращения:
(2.10.)
Здесь:
; ; c=a×e
Самое читаемое:
Молекулярно-лучевая эпитаксия
Работы по исследованию искусственно созданных полупроводниковых
сверхрешеток были инициированы идеей о создании одномерной периодической
структуры чередующихся сверхтонких слоев, высказанной в 1969 г. Эсаки и Цу.
Изготовление подобной кристаллической структуры из сверхтонких слоев
представляло в то время необычайно сло ...